Chemisches Potential und verallgemeinerte Gibbssche Hauptgleichung
TL;DRAbstract
Der innere Zustand eines beliebigen Bereiches α kann durch die Temperatur T α oder innere Energie U α , die Arbeitskoeffizienten λ i oder Arbeitskoordinaten l i und die Stoffmengen n k beschrieben werden. Nach den Aussagen a) und b) des Zweiten Hauptsatzes (13. Kapitel) existiert für jeden Bereich α die Funktion S α (U α , l i , n k ) mit allen ihren Ableitungen. Die partiellen Differentialquotienten der Entropie S α nach U α und l i sind gemäß (13.1) durch die Ausdrücke (14.1) $${T^\alpha }{(\partial {S^\alpha }/\partial {U^\alpha })_{l_i^\alpha ,n_k^\alpha }} = 1,$$ (14.2) $${T^\alpha }{(\partial {S^\alpha }/\partial l_i^\alpha )_{{U^\alpha },l_j^\alpha ,n_k^\alpha }} = - \lambda _i^\alpha $$ gegeben, wobei der Index l j Konstanz aller Arbeitskoordinaten außer l i anzeigt.
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Der innere Zustand eines beliebigen Bereiches α kann durch die Temperatur T α oder innere Energie U α , die Arbeitskoeffizienten λ i oder Arbeitskoordinaten l i und die Stoffmengen n k beschrieben werden. Nach den Aussagen a) und b) des Zweiten Hauptsatzes (13. Kapitel) existiert für jeden Bereich α die Funktion S α (U α , l i , n k ) mit allen ihren Ableitungen. Die partiellen Differentialquotienten der Entropie S α nach U α und l i sind gemäß (13.1) durch die Ausdrücke (14.1) $${T^\alpha }{(\partial {S^\alpha }/\partial {U^\alpha })_{l_i^\alpha ,n_k^\alpha }} = 1,$$ (14.2) $${T^\alpha }{(\partial {S^\alpha }/\partial l_i^\alpha )_{{U^\alpha },l_j^\alpha ,n_k^\alpha }} = - \lambda _i^\alpha $$ gegeben, wobei der Index l j Konstanz aller Arbeitskoordinaten außer l i anzeigt.
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