TL;DRAbstract
Im vorigen Abschnitt haben wir schon gesehen, daß die Eigenschaften der Strömungsgrenzschicht für den gasdynamischen Fall durch die Zustands-, Kontinuitäts-, Impuls- und Energiegleichung bestimmt sind (Crocco—Cohen [44]). Rossow [45], Meyer [46] und Lykoudis [47] verwendeten für das Verhalten einer inkompressiblen bzw. kompressiblen leitenden Flüssigkeit in einem Magnetfeld dasselbe Gleichungssystem. Sie betrachteten den Fall, für den die Geschwindigkeit in der Hauptströmung ungefähr Null ist, d. h. Strömungen gegen einen Keil oder Staupunktströmungen.
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Im vorigen Abschnitt haben wir schon gesehen, daß die Eigenschaften der Strömungsgrenzschicht für den gasdynamischen Fall durch die Zustands-, Kontinuitäts-, Impuls- und Energiegleichung bestimmt sind (Crocco—Cohen [44]). Rossow [45], Meyer [46] und Lykoudis [47] verwendeten für das Verhalten einer inkompressiblen bzw. kompressiblen leitenden Flüssigkeit in einem Magnetfeld dasselbe Gleichungssystem. Sie betrachteten den Fall, für den die Geschwindigkeit in der Hauptströmung ungefähr Null ist, d. h. Strömungen gegen einen Keil oder Staupunktströmungen.
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